Energie propre

Le cycle d'Hyteresis : un fil rectiligne parcouru par un courant I produit a une distance D un champ magnetique H de valeur ...

H = I / 2.PI .D

H s'exprime en ampere par metre et est proportionnel au courant qui lui donne naissance . Cette proportionnalite est fondamentale car elle est la base de l'enregistrement magnetique .

D'autre part , un corps ferro - magnetique place dans un champ exterieur H est soumis a une induction B qui oriente ce corps en fonction de l'intensite H . Et lorsque ce corps sort du champ exterieur H, il conserve une certaine valeur d'inductance dite induction remanente notee Br ...

Si I <=> 2.10^-7 Newton pour un Diametre de 4 200 10^-10 metre ...

Alors H = 1.3369 e-14 Ampere metre ...

Nous allons considerer dans un premier temps que le corps ferro-magnetique n'est pas encore aimante ... Le trace de variations de B dans le corps en fonction de H externe est appelle courbe de premiere aimantation . Au depart , H et B sont tous deux nuls . Quand H commence a croitre , la courbe demarre lentement. Puis sur une grande plage, les variations de B suivent de facon lineaire celles de H , avant d'atteindre la saturation . Si maintenant, l'on diminue H , le chemin suivi par la courbe au retour n'est pas le meme que celui du trace a l'alle ... Quand H augmentait . Ainsi quand le champ H redevient nul , B n'est pas nul ... Il reste une induction remanante Br. Pour effacer cette induction remanente , il faut appliquer un champ exterieur dit champ coercitif Hc. Si H varie de maniere sinusoidale , on obtient , pour une periode de variation H , la courbe de cycle d'Hysteresis !

La courbe de transfert Br= f(H) ...

Par ailleurs enregistrer un courant de frequence f revient a inscrire sur la bande un signal de longueur d'onde lambda qui , si v est la vitesse d'ecriture , verifie la relation :

Lambda = v/f

Pour f =5.33 hz v = 1.279 e-13 m.s

Or , la plus petite longueur d'onde enregistrable Lambda min est limitee par la largeur de l'entrefer e :

Lambda min= 1.4 .e

Pour un entrefer de 4 200 .10^-10 m lambda min est donc de 8.194 e-57 m

Alors 2PiD == 1.0159 e-10

d' ou

H = 8.939 e-12 Wb

Et si Wb <=> m2 . Kg^-1. S^-3. A^-1

m2 = 1.0159 e-10 -> m = Racine carree ( 1.0159 e-10 ) == 0.0067913024 m

Kg -> 9.31.10^-30 ; S-3 -> 1^-3 ; A^-1 -> I ; et

B = kg. S^-2. A-1 <=> 1.86 e-36 T

pour une difference de potentiel de

V = m2 .kg.S^-3.A^-1 -> 8.556 e-41

Variation de f ->

f[2]=2.6605 hz ; f[3]= 1.770606 hz ;

f[4]= 1.330205 hz ; f[5]= 1.6606 hz ;

f[6]= 0.88080303 hz ; f[7]= 0.70601 hz ; f[8]= 0.606 hz ; f[9]= 0.50922 hz ...

En monophase un champ magnetique de direction u fixe et de module variable sinusoidale peut s'ecrire B = Bm cos wt u

Ce champ peut etre decompose en 2 champ tournant de module 0.5 Bm constant et de direction variable . Ces 2 champs magnetique tournent a des sens opposes a la vitesse angulaire w ...

On considere un conducteur definissant une spire S ... On choisit arbitrairement une orientation parcourant la spire . Ce choix induit alors , une orientation de la normale au plan de la spire par la regle du tire - bouchon . Cette operation traduit un vissage / devissage indiquant la direction de la normale a la spire . Cette normale est reperee par le vecteur n . On dit alors que le conducteur et sa normale sont orientes en concordance ...

On definit le flux du vecteur champ magnetique a travers la spire precedente par :

¿ = S.B.n = S.B cos(angle[B,n])

La loi de Faraday permet de relier les variations du flux de champ magnetique a la force electromotrice induite ...

e = d ¿ / dt

Par convention , une fem est positive , si elle tend a faire circuler le courant en sens positif choisi ...

u = V -> 8.556 e-41

B= u.I -> 23.257

e = S.B.cos( f[n])

-> n= 1 ; 2 ; 3 ; 4 ; 5 ; 6 ; 7 ; 8 ; 9

d¿ = -1 * 8.556 e-41 * 5.33 == -123.963

dt = -1 * 8.556 e-41 * cos( f[n])